這位英國專家翻譯了一段時間這段話

輸入光束的波長範圍越窄，其臨界角越高，與q0的偏差越小。 在相同的介質中，導波的振幅總是小於孤立波束的振幅，但接近導波的p！.0 個引數。

數值模擬（實驗）表明，當光束緩慢地向光柵移動時，就會發生輻射。 當孤波通過波導時，它們會損失一小部分能量，因為孤波翼側的空間頻譜與導波的空間頻譜重疊。

當入射角接近ab角時，輻射速率增加，對應於第一布里淵散射區，能量損失是由於連續導波的激發，導致偏斜的孤立波束被其中乙個光柵通道捕獲。 圖1（c）說明了這種情況，其中捕獲點的距離擴散相對較小。 從我們的直覺來看，很明顯，入射角越大，捕獲點的通道數就越多。

在導波陣列中，這種輻射俘獲與分離孤波的效能有很多共同之處。

輸入光束越窄，臨界角越高，偏差越小。 在均勻介質中，導波振幅總是小於孤子束的引數和準則。 數值模擬表明，光束沿著光柵緩慢輻射，這是有效粒子方法無法捕捉到的效果。

當孤子穿過波導時，它們會損失部分能量，因為孤子空間光譜的右翼與導模空間光譜分析重疊。 由於增加對應於第一布里淵能量的入射角發射率的方法12,13，連續波導的斜光束的正孤子位於由捕獲的激發光柵通道之一引起的損耗的邊緣。 這種情況如圖所示（**我不知道我去了哪裡）。

這1：注意，與捕獲發生的傳播距離相對較小。 直觀地看，很明顯，入射角越大，捕獲的通道數就越多。

這種輻射捕獲與波導陣列的離散孤子特性有許多共同之處。

數值模擬表明，光束傳播的影響不會輻射，這是一種光柵緩慢有效的粒子捕獲方法。 當孤子波導時，它們會失去一小部分十字架，因為它們的翅膀在制導模式的空間光譜中與空間孤子的能量譜重疊。 發射率與入射角對應於布里淵第13種情況的方法角b側，以及孤子的連續波導激勵源在光柵通道中捕獲的部分光束中能量損失的結果。

這種情況如圖1（c）所示。 需要注意的是，被困在這裡的傳輸距離相對較小。 直觀地看，很明顯，通道捕獲數量越大，入射角就越高。

這種輻射捕獲與波導陣列的離散孤子性質有很多共同之處。